关于导体附近的场强

“……根据这个结果，导体表面元ΔS上的电荷在紧靠它的地方产生的场强也应是E=δ/2ε ”这个推理不对。平面两侧都有电场线（且对称），但导体表面的两侧却大不一样——内侧无电场线，外侧电场线要多一倍，这是高斯定律要求的——同样多的电荷，要有同样多的电通量。对于同样的扁圆柱形高斯面，无限大平面时上下两底面有同多的电场线穿过；导体表面时则只有一个底面有电场线穿过，它就必须使这里通过的电场线多一倍才能保证整个圆柱表面的电通量一样。
可以从点电荷的电场的叠加来理解，导体表面各处的电荷以及外电荷的各自的电场在导体内部要彼此大体上反向才能使内部的总场强为零，但各自的电场在导体的外部就大体同向而使总场强“加倍”。想想平板电容的两板带等量同种电荷时的情景，每板的电场在板的两侧都是δ/2ε，但两板的电场在两板之间的“内部”空间里是彼此反向的，使得总场强为零；两板各自的电场在两板以外的“外部”空间里则是彼此同向的，使得总场强加倍为δ/ε。
“若一带电导体表面上某点附近电荷面密度为δ，这时该点外侧附近场强为E=δ/ε，如果将另一带电体移近，该点场强是否改变？公式E=δ/ε是否仍成立？”——那里的电场改变了，公式E=δ/ε仍成立。正是别的带电体的出现使那里电荷面密度变化了，所以电场才改变。